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德國亞琛工業大學在氮化鎵（GaN）外延結構中首次實現了垂直溝道結型場效應晶體管（vc-JFET）。
垂直器件對于高功率密度應用是很有應用價值的，因為通過該結構將峰值電場從表面推入散裝材料，從而避免了對表面鈍化或場板的需要。
研究人員使用低成本的2英寸藍寶石襯底通過MOCVD生成準垂直vc-JFET。之后使用重n型摻雜GaN層實現背面“虛擬”接觸（圖1）。真正的垂直器件會使漏極觸點穿過晶圓的背面 - 這是使用絕緣藍寶石無法實現的。
圖1：具有選擇性再生長的p-GaN柵極區域的準垂直vc-JFET的示意圖。
在大多數垂直器件的研究中，會選擇使用更昂貴的獨立式或塊狀GaN，形成真正的垂直結構。但在實際生產中，成本是一個關鍵考慮因素，真正的垂直器件將有幾種可能的生成途徑 ——不使用襯底或使用導電生長襯底，例如獨立式或塊狀GaN或硅。但使用硅則會導致材料質量低，從而泄漏電流越大。
通過首先施加2μm輕摻雜n-GaN漂移層和20nm重摻雜n-GaN接觸層來生長RWTH器件結構，然后使用二氧化硅作為在掩模和MOCVD期間保護溝道的硬掩模，在重摻雜p-GaN的選擇性區域再生長。其中柵極 - 柵極（GTG）距離為4μm。通道寬度為54μm。
用于選擇性區域再生的刻蝕使用干法和濕法的組合方法。溝道的側壁與GaN晶體結構的m面對準，以減少干刻蝕的粗糙度。濕四甲基氫氧化銨（TMAH）處理進一步使側壁變平并從蝕刻底部的c面表面去除蝕刻損傷。在p-GaN再生長之后，通過在氮氣中在900℃下退火900秒來激活材料。退火的目的是從鎂摻雜中除去氫。氫 - 鎂絡合物干擾p-GaN材料中所需的空穴的產生。
該器件的金屬化由用于漏極和源極的鈦/鋁/鎳/金和用于p-GaN柵極的鎳/金組成。首先沉積漏電極，然后是柵極，最后是源極。漏電極和柵電極分別在830℃和535℃下退火。由于p-GaN接觸的溫度限制，源電極未退火。
漏極觸點為歐姆，接觸電阻為0.8Ω-mm。然而，柵極接觸是非線性的，在零偏壓下具有900Ω-mm的接觸電阻，而源極表現出肖特基行為。這些問題與源極接觸的非退火性質和在柵極下面不存在重摻雜的p-GaN層有關。
柵電極允許調制pn結處的耗盡層的厚度，阻斷源極和漏極之間的溝道區域中的電流。漂移層具有“中等”厚度，降低了預期的擊穿性能。中等漂移層的目的是通過干刻蝕過程更容易接近虛擬背接觸。
鑒于類似肖特基的“源極”接觸，研究人員決定逆轉漏極偏置，因此器件的操作就好像源是漏極一樣，反之亦然。包括肖特基導通電壓約0.5V的器件的行為延遲了漏極偏置的電流增加。具體的導通電阻為2.36mΩ-cm2，歸一化為溝道截面積。 柵極漏電流比漏極電流低兩個數量級，柵極電位高達10V。
圖2：1V源極 - 漏極偏置下的準垂直vc-JFET的漏極和柵極電流以及跨導，傳輸特性。 標準化為通道橫截面。
雖然晶體管沒有夾斷，但柵極電位確實調制了漏極電流（高達1.8倍，柵極為-10V，圖2）。根據模擬，夾斷發生在-112V左右。將其放在一位數范圍內需要縮小尺寸，同時減少溝道摻雜以增加空間電荷區域的范圍。模擬結果表明，在-12V時，空間電荷區域僅從4μm柵極 - 柵極間隙的兩側延伸1μm。
模擬還表明，常關增強模式操作將會產生1μm的柵極 - 柵極間距，以及5μm溝道長和5x10E15·cm-3摻雜，提供+2.3V閾值。根據汞電容 - 電壓分布測量，實驗裝置的漂移/溝道摻雜為1×10E16·cm-3。
